脈沖展寬會降低光纖通信系統的帶寬和數據容量。各種減小脈沖展寬的技術應運而生。在諸多項技術中，包括有：(1)工作在零色散波長上;(2)選用具有強相干性(小的譜寬)的光源。從20世紀80年代中期起，這些解決方法就得到普遍采用(通常共同使用)�，F階段，采用將光纖的零色散點移位到低損耗波長的解決方案，同時生產相干性更好的激光光源。

　　另外一種減小脈沖展寬的措施是采用光孤子傳輸技術。光孤子在光纖中傳輸時不改變其形狀，而且脈沖不展寬。這一點是怎么做到的呢?實際的過程相當復雜，但對光孤子傳輸的描述可以很簡單。因為色散導致光源的某些波長比其他波長傳輸得快，脈沖被展寬。所以我們要找出光纖是否具有抗拒這種趨勢的性質。幸運的是，研究表明光纖確實存在這樣的特性。光纖的非線性使其折射率取決于光束的光強。脈沖的傳播速度取決于折射率，所以光束的光強反過來又會影響各個頻率成分在光纖中傳播的速度。由于這種影響很微弱，要使其比較明顯則需要相當大的光功率，所以這種現象通常很難被觀察到。

　　要形成光孤子，初始脈沖必須要有一個特定的峰值能量和脈沖形狀。更確切地說，就是脈沖能量與脈沖寬度的乘積應該是一個常數。這個常數的值由色散和非線性的大小程度來決定。如果光功率太小，則非線性太弱，不足以補償色散。若光功率太大，由于過度的補償(距離依賴)，脈沖的寬度會在傳輸過程中不斷變化。此外，在玻璃光纖中，產生光孤子的非線性補償只有在比零色散波長更長的波長上才能實現。在小于零色散波長時，非線性與色散一起會加速短波長信號的脈沖展寬�？梢缘玫揭韵陆Y論：在石英玻璃光纖中，孤子脈沖僅可能在1300 nm～1600 nm的工作波長范圍內產生。

　　雖然孤子在傳輸的過程中保持脈沖寬度不變，但也同其他電磁波一樣被衰減。因此，在長距離光通信系統中，必須周期性地對光束進行放大來保證脈沖能量不低于產生孤子的要求。這可以采用各種不同的光放大器來實現。

　　皮秒級的孤子脈沖寬度是可實現的。對應的數據速率(孤子脈沖寬度的倒數)超過10 Gbps。采用光孤子傳輸技術，可以實現數吉比特每秒的光通信系統。每隔幾十千米用一個光放大器，其傳輸距離可達數千千米。與傳統的光纖通信技術相比，這種系統所能實現的數據速率與光纖路徑長度的乘積要大得多。

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